第十五讲 平面、球、圆柱带电体的场强:高斯定理 by 赵常青

2019-04-14  本文已影响0人  一语寄相思R

平面、球、圆柱带电体的场强:高斯定理

知识点


表达题


解答:0.(侧面平行于电场线,两半圆面穿入等于穿出)

解答:0.(闭合面)

\Phi_e=\vec{E} \cdot \vec{S}​

\Phi_e =\oint E \cdot dS

解答:封闭曲面的通量跟q_1,​$$q_2​有关,跟q_3​无关。
Q=​_q_1+q_2​______。
根据场强叠加原理,任一点的\vec{E}​跟__________q_1,q_2,q_3​
有关。


解答:

IMG_20190414_123024.jpg

解答:\frac{\rho \cdot D \cdot S}{2 \epsilon_0}

解答:E \cdot2S=\frac{\rho DS}{\epsilon_0 }​

IMG_20190414_115507.jpg

解答:E \cdot 2S=\frac{\rho \cdot 2x\cdot S}{\epsilon_0 }​

解答:E \cdot 2S=\frac{\sigma \cdot S}{ \epsilon_0} 故, E=\frac{\sigma }{2 \epsilon_0}

解答:

单独作用:

面:E_1=\frac{\sigma }{2 \epsilon_0} 板: E_2=\frac{\rho \cdot D}{2 \epsilon_0}

叠加:

​ (1)P在二者之外:

E_P=E_1+E_2=\frac{\sigma}{2 \epsilon_0}+\frac{\rho \cdot S}{2 \epsilon_0}​

​ (2)P’在二者之间:

E_{P’}=E_1-E_2=\frac{\sigma}{2 \epsilon_0}-\frac{\rho \cdot S}{2 \epsilon_0}


提示:距离球心为r​的各点,场强的大小都相等,并且方向一定在径向(球心——场点连线方向)上。

qq_pic_merged_1555216632334.jpg

解答:\frac{\rho 4\pi R^3}{4 \epsilon_0}\frac{Q}{\epsilon_0}

解答:(1)、(5)、(7)

解答:(1)、(5)、(7)

解答:(1)、(5)

解答:(1)、(6)

解答:E_1=\frac{Q_1}{4\pi r_1^2 \epsilon_0}​ , E_2=\frac{Q_2}{4\pi r_2^2 \epsilon_0}​ 故,E_M=E_1+E_2=\frac{Q_1}{4\pi r_1^2 \epsilon_0}+\frac{Q_2}{4\pi r_2^2 \epsilon_0}​

解答: E_1=\frac{Q_1}{4\pi r_1^2 \epsilon_0} , E_P=E_1+0=\frac{Q_1}{4\pi r_1^2 \epsilon_0}

解答: E_1=\frac{Q_1 \cdot \frac{r1^3}{R_1^3}}{4\pi r_1^2 \epsilon_0}=\frac{Q_1 \cdot r^1 }{4\pi R_1^3 \epsilon_0} , E_P=E_1+0=\frac{Q_1 \cdot r^1 }{4\pi R_1^3 \epsilon_0}


提示:距离轴线为r​的各点,场强的大小都相等,并且方向一定与轴线垂直。

IMG_20190414_130833.jpg

解答:\frac{\rho \cdot \pi R^2 \cdot h}{\epsilon_0}​

解答:E\cdot \pi r^2 \cdot h=\frac{\lambda \cdot h }{\epsilon_0}

解答:E \cdot \pi r^2 \cdot h=\frac{\rho \cdot \pi R^2 \cdot h}{\epsilon_0}​

解答:E \cdot \pi r^2 \cdot h=\frac{\rho \cdot \pi r^2 \cdot h}{\epsilon_0}​


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